Dreistufiges Wasserfallsystem.

Wenn eines der Felder entweder im unteren oder oberen Übergang intensiv ist, ist es möglich, das Autler-Townes-Dublett zu sehen.

Die Pegelstruktur mit Stark-Verschiebungen wird angezeigt, wenn mindestens eines der Felder schwach ist ($\Omega/\pi < 1$ MHz), da die Entfaltung der Ebenen sehr kompliziert ist, wenn beide Felder intensiv sind.

Die grafische Lösung wird anhand der algebraischen Lösung der Bloch-Gleichungen im stationären Zustand dargestellt [1].

Die Stark-Verschiebungen der Ebenen von ihren ursprünglichen Positionen sind gegeben durch [2]

$\omega_{\pm} = \dfrac{\delta - kv}{2} \pm \dfrac{1}{2} \sqrt{ 4\Omega^2 (\delta-kv)^2},$

wobei $\delta$, $\Omega$ und $k$ die Verstimmung, die Rabi-Frequenz und die starke Feldwellenzahl sind und $v$ ist die Komponente der Geschwindigkeit des Atoms in Richtung des starken Feldes.

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