Résonances dans les systèmes à trois niveaux

Champs

Ω₁₂/2π = MHz

Ω₂₃/2π = MHz

δ₁₂/2π = MHz

δ₂₃/2π = MHz

Système atomique

v = m/s

λ₁₂ = nm

λ₂₃ = nm

γ₂₂/2π = MHz

γ₃₃/2π = MHz

Γ/2π = MHz

Variant :

δ₁₂

δ₂₃

Configuration

Co-propagateur

Contre-propagation

Span = MHz

Informations

Système de cascade à trois niveaux.

Si l'un des champs est intense, soit dans la transition inférieure, soit dans la transition supérieure, il est possible de voir le doublet Autler-Townes.

La structure de niveau avec décalages de Stark est affichée lorsqu'au moins un des champs est faible ($\Omega/\pi < 1$ MHz), puisque le déroulement des niveaux est très compliqué lorsque les deux champs sont intenses.

La solution graphique est présentée sur la base de la solution algébrique des équations de Bloch en régime permanent [1].

Les déplacements Stark des niveaux par rapport à leurs positions d'origine sont donnés par [2]

$$ \omega_{\pm} = \dfrac{\delta - kv}{2} \pm \dfrac{1}{2} \sqrt{ 4\Omega^2 + (\delta-kv)^2}, $$

où $\delta$, $\Omega$ et $k$ sont le désaccord, la fréquence Rabi et le nombre d'onde du champ fort, et $v$ est la composante de la vitesse de l'atome dans la direction du champ fort.

En savoir plus:

[1] Marco P. M. de Souza, Excitação coerente de um vapor atômico por trens de pulsos ultracurtos e lasers contínuos (Tese de Doutorado, Física, UFPE, 2012)

[2] Y. R. Shen, The Principles of Nonlinear Optics (Wiley-Interscience, first edition, 2002).

[3] Christopher J. Foot, Atomic Physics (Oxford University Press, first edition, 2005).

Version:1.5 (03/08/2024)

Comment citer ce logiciel?

Marco P. M. de Souza, . Accès à [Online]. Disponible à : .